昊宬的喇叭都可以提供TS參數（Thiele/Small Parameters）。TS參數可說是喇叭的身分證，裡面皆是描述喇叭性能的重要資訊。其中，TS參數對於推導中低頻的阻抗曲線非常有用。假設喇叭的阻抗為，其中為音圈直流電阻；是電磁交互作用下的損失；是音圈的電感；：，是振動系統質量用電容元件表示，是懸吊系統順性用電感元件表示。上述阻抗元件如以下等效電路（equivalent circuit），此電路並非喇叭電路真的有裝這些電子元件：

實務上通常假設無限大，故可以把簡化為L_E(ω).，此L_E(ω)與串聯。

是直流電阻，它相當於墊高了阻抗曲線，所以頻率從0Hz開始都會有一個阻抗值墊底。

在低頻處，也就是阻抗曲線的峰值處附近區域以下， L_E(ω)可忽略，此時主要是動生阻抗（motional impedance）主導，其為。此動生阻抗值代表喇叭在共振頻率處附近的現象，從裡面可以看出共振的端倪：共振現象一定會有一個容性、感性、阻性元素，三者缺一不可，而上述動生阻抗都有包括。在共振前，動生阻抗的感抗主導，慢慢增加，在共振時，感抗等於容抗，其值、相位相互抵消，即、抵銷。此時只有R_ES作用，則動生阻抗部分即為。

這跟共振的概念很有關，共振也就是能量在感性元件跟容性元件之間不斷來回傳遞，上述傳遞是一種做虛功的概念，真實能量只耗散在阻性元件上。

 在f_s處，由於 L_E(ω)可忽略，所以f_s對應的阻抗為R_E + R_ES。

在f_s附近會變成一個尖峰，這個現象也可以從帶通濾波的概念來看。因；；，可以轉換下式為：

是一個隨角頻率s的帶通濾波器函數，這在數學上可以解釋為何阻抗曲線在f_s處會有一個尖峰。那至於我們剛剛忽略的呢?它就是為何阻抗曲線在高頻處會上揚的原因。在高頻處，音圈的電感成分越來越大，大到無法忽略的情況。

在高頻段，動生阻抗的值很小，已經不主導了，而R_E一直都是定值墊底，所以L_E是主導後面頻段的阻抗增加。此時我們找回最初的阻抗電路圖

在此時R_ES、L_CES、C_MES、R_E、R_E’都不是關注重點，而L_E才是。L_E須看作下式，但過於複雜，僅供參考。下式的n_e一般都假設為1，比較方便計算，也只有當n_e等於1時，ω次方向為零，若ω的次方是不常見的數字，那L_E的單位就不是電感常用的亨利值。

這邊一個小結，我們可以知道感性元件主要是和。

前者來自一般電子元件運作下音圈的電感作用，頻率越高，此作用的阻抗越大；後者是動生阻抗，主要來自反感應電動勢（back electromotive force, 以下簡稱bemf）。根據冷次定律（Lenz’s Law），馬達（motor）運作時會發生bemf，馬達運作時主動把音圈通電，通電的音圈在磁場中運動時，為了防止磁場施加於它的影響，會產生反電動勢，這和原輸入電壓方向相反，會連帶消耗掉原本方向的電流。此原理使得馬達運作時，也會帶有發電機（generator）的發電機制。

針對動圈喇叭而言，大致有以下分析：

•  令bemf為V_bemf，而輸入電壓為V_supply。在bemf的影響下，音圈上實際的電流為。但此時，儀器計算出的喇叭阻抗為。在阻抗曲線的頂點，阻抗達到最大值。因為儀器輸入、紀錄恆壓V_supply，代表說頂點處的I要達到最小值，這等於是V_bemf要達到最大值。
•  bemf跟磁場變化率有關，磁場變化越快，bemf越強，這意味著音圈（連帶振膜）的移動速度最快時，bemf最強（可參考直流馬達的，其中N為馬達轉動速度）。
• 已知振膜、音圈在f_s處移動速度最快，可知f_s上的bemf最強，也就是該點阻抗最高，也就是阻抗曲線會在f_s達到高峰。關於振膜的移動速度函數，請見下頁說明。一般而言，聲學理論比較提到體積速度，而非振膜速度。體積速度是振膜所推動空氣移動的速度，是振膜速度乘以有效振膜面積。